|
V.
|
![]() |
(r,&phi ) q1 = r, q2 = &phi r = const &phi = &omega t ![]() |
Zależność (V.1.4) zgodna (identyczna) z II postulatem Bohra. Stanowi jego matematyczne rozwiązanie.
Jeżeli (V.1.1) zastosujemy do oscylującej cząstki o masie m, to możemy znaleźć jej energię całkowitą:
Sommerfeld uogólnił model Bohra i pokazał że elektron na danej orbicie może poruszać
się po orbicie eliptycznej (kołowa jest jej szczególnym przypadkiem), przy czym liczba orbit zależy od n i jest dokładnie jej równa.
n – będziemy nazywać główną liczbą kwantową.
Wszystkie linie spektralne począwszy od n = 2 są rozszczepione – jest to struktura subtelna.
Struktura subtelna została wyjaśniona w oparciu o rachunek relatywistyczny.
Sommerfeld był w stanie obliczyć parametry orbit i ich energie.
Wzory (V.2.3a), (V.2.3b), (V.2.3c) – definiują orbitę po której porusza się elektron.
Pod względem energetycznym wszystkie orbity dla danego n są takie same, bo energia nie zależy od n &phi – degeneracja orbit.
Degeneracja została zniesiona po wprowadzeniu rachunku relatywistycznego.
Energia – jest charakterystyczna dla danej orbity
Z (V.3.2) wynika, że i wyjaśnia strukturę subtelną linii spektralnych
Po uwzględnieniu efektu relatywistycznego energia wyraża się wzorem:
gdzie:
ENR – część nierelatywistyczna (V.2.3c)
ER – poprawka relatywistyczna
Poprawka opisuje przesunięcie poziomów energetycznych – pojawienie się struktury subtelnej.
a – stała struktury subtelnej, charakterystyczna wielkość we wzorach fizyki kwantowej
Jest wiele interpretacji tej stałej a, jedną z nich jest:
O tym, które przejścia są dozwolone, a które nie, mówi reguła wyboru:
![]() |
![]() |
![]() |